Quantité de mouvement

En physique, la quantité de mouvement est la grandeur physique associée à la vitesse et à la masse d'un objet. Elle fait partie, avec l'énergie, des valeurs qui se conservent lors des interactions entre éléments du système. Cette loi, d'abord empirique, a été expliquée par le théorème de Noether et est liée à la symétrie des équations de la physique par translation dans l'espace.

Quantité de mouvement et impulsion sont souvent confondues en raison de leur coïncidence dans la majorité des cas. Néanmoins en théorie ces deux grandeurs sont distinctes, tome I, 1977 : Chapitre III, B, p.225.

En mécanique classique

En mécanique classique, la quantité de mouvement d'un point matériel de masse $m\backslash ,$ animé d'une vitesse $\backslash vec\{v\}$, est définie comme produit de la masse et de la vitesse :

$\backslash vec\{p\}=m\backslash vec\{v\}$

C'est donc, comme la vitesse, une grandeur vectorielle.

L'unité SI de la quantité de mouvement est le kg $\backslash times$ m $\backslash times$ s^-1.

Variation de quantité de mouvement

Une variation de quantité de mouvement consécutive à l'action d'une force est calculée comme étant l'intégrale de la force pendant la durée d'action de la force. Elle se calcule :

$\backslash mathbf\{I\}=\backslash int\; \backslash mathbf\{F\}\backslash ,dt$

Ce qui, en utilisant la définition de la force, donne:

$\backslash mathbf\{I\}=\backslash int\backslash frac\{d\backslash mathbf\{p\}\}\{dt\}\backslash ,dt\; =\; \backslash int\; d\backslash mathbf\{p\}\; =\backslash Delta\; \backslash mathbf\{p\}$

L'usage, dérivé de l'appellation anglo-saxonne impulse, est d'appeler cette grandeur impulsion. Néanmoins, en toute rigueur, en français impulsion désigne le moment linéaire, grandeur de la mécanique lagrangienne. Lorsque la durée d'action de la force est très courte, la grandeur I précédente est appelée percussion mécanique, en raison de son importance dans la théorie des chocs.

Théorème du centre d'inertie pour un système

En mécanique classique, l'application des lois de Newton permet de démontrer le théorème du centre d'inertie qui apparaît comme la généralisation de la seconde loi de Newton pour un système quelconque (solide ou ensemble de points matériels, ensemble de solides) :

Si $M\backslash ,$ désigne la masse totale du système et $G\backslash ,$ son centre d'inertie, alors, la quantité de mouvement du système est :

$\backslash vec\{P\}=M\backslash vec\{V\_\{G\}\}$

$\backslash vec\{V\_\{G\}\}$ désignant donc la vitesse du centre d'inertie du système et $M$ la masse totale du système.

Le théorème s'énonce alors ainsi : la variation de la quantité de mouvement du système est égale à la somme des forces extérieures s'exerçant sur le système :

$\backslash over\; \{dt\}\}\; =\; \backslash sum\; \backslash vec\{F\_\{ext\}\}$

Cette relation est fondamentale : c'est elle qui permet d'étudier le mouvement d'un solide sans avoir besoin de connaître les forces de liaison interatomique. Elle sert à étudier la chute d'une pomme que le mouvement de la Lune autour de la Terre.

Un cas particulier important : si l'on imagine le choc de deux objets (ou particules) pour lequel les forces extérieures (au système constitué de ces 2 objets) est nulle (ou négligeable), alors la quantité de mouvement totale se conserve : elle est la même après le choc qu'avant le choc, et ce en dépit des interactions qui ont eu lieu pendant le choc. C'est d'ailleurs l'étude des chocs qui a conduit Descartes à penser qu'une certaine quantité du mouvement était nécessairement conservée.

En mécanique lagrangienne

En mécanique lagrangienne, si l'on note $L(x,\; \backslash dot\{x\})\backslash ,$ le lagrangien du système avec $x\backslash ,$ une coordonnée de position du système et $\backslash dot\{x\}\backslash ,$ sa dérivée par rapport au temps, on obtient la composante de la quantité de mouvement suivant la direction x par :

$p\_x\; =\; \backslash frac\{\backslash partial\{L\}\}\{\backslash partial\{\backslash dot\{x\}\}\}$

Cette relation, qui en réalité définit le moment conjugué de la position (ou impulsion), n'est toutefois pas générale. Dans le cas notamment d'une particule chargée en mouvement dans un champ électromagnétique la quantité de mouvement est définie parJ.-P.Pérez, Mécanique, 3 édition,1992, p. 306 :

$p\_x\; =\; \backslash frac\{\backslash partial\{L\}\}\{\backslash partial\{\backslash dot\{x\}\}\}\; -\; q\; A\_x$ où q est la charge électrique de la particule et A est le potentiel vecteur.

En mécanique relativiste

La quantité de mouvement est une grandeur conservée lors de transformations de translation. Sinon, cela impliquerait une modification sans cause de la position du centre de gravité d'un système de deux corps élastiques qui se percutent.

Aussi, lorsqu'Albert Einstein formula sa théorie de la relativité restreinte, il adapta la définition de la quantité de mouvement afin que celle-ci soit également conservée lors de transformations relativistes. La grandeur ainsi obtenue s'appele un 4-moment, c'est une grandeur vectorielle à quatre dimensions qui combine la quantité de mouvement classique et l'énergie :

où

$\backslash mathbf\{E\}\; =\; \backslash gamma\; m\; c^2$ est l'énergie totale

$\backslash mathbf\{p\}\; =\; \backslash gamma\; m\; \backslash mathbf\{v\}$ est la quantité de mouvement relativiste

$\backslash gamma\; =\; \backslash frac\{1\}\{\backslash sqrt\{1\; -\; \backslash frac\{v^2\}\{c^2\}\}\}$ est un facteur appelé gamma relativiste

$c\backslash ,$ est la vitesse de la lumière

La « longueur » de ce vecteur est la grandeur qui reste invariante lors de translation :

$\backslash mathbf\{p\}\; \backslash cdot\; \backslash mathbf\{p\}\; -(E/c)^2$

Les objets de masse nulle, tels que les photons, possèdent aussi un 4-moment où la pseudo-norme de p est nulle. On a dans ce cas :

$\backslash mathbf\{E\}^2-p^2\; c^2\; =\; m^2\; c^4=0$

En mécanique quantique

En mécanique quantique, la quantité de mouvement est définie en tant qu'opérateur agissant sur la fonction d'onde. Le principe d'incertitude d'Heisenberg impose une limite à la précision avec laquelle la quantité de mouvement et la position d'un système observable simple peuvent être simultanément connus.

Notes et références

Voir aussi

• Énergie cinétique
• Le quadrivecteur énergie-impulsion en relativité restreinte